Editing פרק 3ב - קוואזיסטטיקה (section)

=== תנאי שפה ===

==== שדות ====
נציב את הטור הקוואזיסטטי לתנאי השפה של שדה חשמלי ניצב לשפה:

<math display="block">\hat n \cdot \left(\epsilon_{0} \vec{E}_{2}-\epsilon_{0} \vec{E}_{1}\right)=\eta</math>

ונקבל:

<math display="block">\begin{cases} 
\hat n \cdot (\epsilon_0 E_2^{(0)} - \epsilon_0 E_1^{(0)})=\eta^{(0)} \\ 
\hat n \cdot (\epsilon_0 E_2^{(1)} - \epsilon_0 E_1^{(1)})=\eta^{(1)} 
\\\vdots \end{cases}</math>

באופן דומה, בכל תנאי השפה בהן לא מעורבת נגזרת זמנית נקבל פשוט שוויון בין סדרים מתאימים:

<math display="block">\hat n \cdot \left(\mu_{0} \vec{H}^{(n)}_{2}-\mu_{0} \vec{H}^{(n)}_{1}\right)=0</math>
<math display="block">\hat n \times \left(\vec{E}^{(n)}_{2}-\vec{E}^{(n)}_{1}\right)=0</math>
<math display="block">\hat n \times \left(\vec{H}^{(n)}_{2}-\vec{H}^{(n)}_{1}\right)=\vec{K}^{(n)}</math>

==== שימור מטען ====
נציב את הטור הקוואזיסטטי לתוך:

<math display="block">\hat n \cdot (\vec J_2 - \vec J_1) + \nabla_{2D} \cdot \vec K = - \frac{\partial \eta}{\partial t}</math>ונקבל:

<math display="block">\begin{cases} 
\hat n \cdot (\vec J_2^{(0)} - \vec J_1^{(0)}) + \nabla_{2D} \cdot \vec K^{(0)} = 0\\ 
\hat n \cdot (\vec J_2^{(1)} - \vec J_1^{(1)}) + \nabla_{2D} \cdot \vec K^{(1)} 
= - \frac{\partial}{\partial t} \eta^{(0) }
\\ \vdots \end{cases}</math>