Editing פרק 12 - שדות מגנטיים בחומר (section)

=== יחסי חוקה - סוספטביליות מגנטית, פרמאביליות ===
[[File:Pic1210.png|700px|thumb|center|איור 10 - קשר לינארי, והיסטרזיס של חומרים מגנטיים]]
כפי שראינו במקרה החשמלי, גם כאן תכונות החומר מתוארות על ידי ביטוי בקשר <math> \vec M \rightarrow \vec H        </math>.

עבור שדה מגנטי, המקרה בו היחס אינו לינארי נפוץ מאוד.

אך, בכל זאת קיימות סיטואציות רבות בהן ניתן להגדיר את הקשר באופן לינארי, ולקבל:<math display="block">\vec M = \chi_m\vec H \Rightarrow \vec B = \mu_0(\vec H + \vec M) = 
\overbrace{\mu_0
\underbrace{(1+\chi_m)}_{\equiv \mu_r}}^{\equiv \mu}
\vec H </math>כאשר <math>\chi_m </math> הסוספטביליות המגנטית.

==== משוואות מקסוול בחומר לינארי ====
נוכל לעדכן את משוואות מקסוול עבור חומרים לינאריים:<math display="block">\begin{cases} 
\nabla \times \vec E = -\frac{\partial(\mu\vec H)}{\partial t}\\
\nabla \cdot (\epsilon\vec E) = \rho _f\\ 
\nabla \times \vec H = \frac{\partial(\epsilon\vec E)}{\partial t} + \vec J_f\\
\nabla \cdot (\mu\vec H) = 0\\
\hat n \times (\vec E_2-\vec E_1) = 0\\
\hat n \cdot (\epsilon_2\vec E_2-\epsilon_1\vec E_1) = \eta_f\\
\hat n \times (\vec H_2 - \vec H_1) = \vec K_f\\
\hat n \cdot (\mu_2\vec H_2 - \mu_1\vec H_1) = 0
\end{cases}</math>